Ampiezza di probabilità

In meccanica quantistica, l'ampiezza di probabilità è una funzione complessa il cui modulo quadro rappresenta la funzione densità di probabilità. Ad ogni particella è associata una ampiezza di probabilità che descrive la sua posizione, in accordo con il principio di indeterminazione di Heisenberg: essa coincide con la funzione d'onda in tal punto.

Per una funzione d'onda ${\displaystyle \psi }$ la funzione di densità di probabilità associata è ${\displaystyle \psi \cdot \psi }$, che equivale a ${\displaystyle \vert \psi \vert ^{2}}$. Questa è talvolta definita semplicemente densità di probabilità e può essere normalizzata o non normalizzata.^[1]

Se ${\displaystyle |\psi |^{2}}$possiede un integrale finito all'interno dello spazio tridimensionale, è quindi possibile scegliere una costante di normalizzazione ${\displaystyle c}$ tale che rimpiazzando ${\displaystyle \psi }$ con ${\displaystyle c\psi }$ l'integrale assume valore unitario. Quindi la probabilità che una particella si trovi all'interno di una particolare regione ${\displaystyle V}$ dell'universo è data dall'integrale esteso in ${\displaystyle V}$ di ${\displaystyle |\psi |^{2}}$. Il che significa, secondo l'interpretazione di Copenaghen della meccanica quantistica, che se qualche osservatore prova a misurare la quantità associata a questa ampiezza di probabilità, il risultato di questa misura rientrerà all'interno di ${\displaystyle \varepsilon }$ con una probabilità ${\displaystyle P(\varepsilon )}$ data da:

${\displaystyle P(\varepsilon )=\int _{\varepsilon }^{}|\psi (x)|^{2}\,dx.}$

Ampiezze di probabilità che non sono quadrati integrabili sono solitamente assunte come il limite di una serie di funzioni che sono a quadrato integrabile. Il cambiamento della probabilità in funzione del tempo viene espresso in termini di ${\displaystyle \psi }$ stesso, non in termini di funzione di probabilità ${\displaystyle |\psi |^{2}}$. A tal proposito si rimanda all'equazione di Schrödinger.

Lo stesso argomento in dettaglio: Corrente di probabilità.

Per descrivere il cambiamento nel tempo della densità di probabilità occorre definire la corrente di probabilità (o flusso di probabilità) j:

${\displaystyle \mathbf {j} ={\hbar \over m}\cdot {1 \over {2i}}\left(\psi ^{*}\nabla \psi -\psi \nabla \psi ^{*}\right)={\hbar \over m}\operatorname {Im} \left(\psi ^{*}\nabla \psi \right)=\mathrm {Re} \left(\psi ^{*}{\frac {\hbar }{im}}\nabla \psi \right)}$

e misurato in unità (probabilità)/(area × tempo) = ${\displaystyle r^{-2}}$ ${\displaystyle t^{-1}}$.

Il flusso di probabilità soddisfa una equazione di continuità quantistica, ad esempio:

${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {j} +{\partial \over \partial t}P({\vec {x}},t)=0}$

dove ${\displaystyle P(x,t)}$ è la funzione densità di probabilità ed è misurata in unità (probabilità)/(volume) = ${\displaystyle r^{-3}}$. Questa equazione è l'equivalente matematico della legge di conservazione della probabilità.

Per un'onda piana si dimostra facilmente che

${\displaystyle \langle x|\psi \rangle =A\exp {\left(ikx-i\omega t\right)}}$

con flusso di probabilità dato da

${\displaystyle j(x,t)=|A|^{2}{k\hbar \over m}.}$

Portale Fisica: accedi alle voci di Teknopedia che trattano di fisica